Warum fehlt Vbc in bjt-Gleichungen?

Bei der BJT-Vorspannung sind die Spannungen Vbe und Vce in Berechnungen immer vorhanden. Fehlt die Spannung Vbc in einer Gleichung, weil einer der Kollektoren, die Basis und der Emitter geerdet ist oder ein anderer Grund für die Theorie der Halbleiter?

Sie sind in Ihrer betitelten Behauptung falsch. Aber ich kann mir vorstellen, woher es kommt.

$V_{BE}$$V_{CE}$$\beta$$V_{BE}$$V_{CE}$$V_{BC}$. Das könnte dich auch interessieren. Zum Beispiel der frühe Effekt ... Aber er ist von untergeordneter Bedeutung.

Aber du liegst trotzdem falsch. Das erste Modell des Transistors, über das man etwas lernen kann, ist das Ebers-Moll-Modell. Das Level 1-Modell umfasst drei verschiedene Betrachtungsweisen des BJT: Transport, Injektion und Hybrid-Pi. Sie sind äquivalente Ansichten, haben jedoch unterschiedliche Bereiche, in denen sie einfacher anzuwenden sind.

Schauen wir uns zuerst das Injektionsmodell an (das sich an Diodenströme richtet):

• $I_F = I_{ES} \cdot \left[ e^{\frac{q\cdot V_{BE}}{k\cdot T}} - 1 \right]$
• $I_R = I_{CS} \cdot \left[ e^{\frac{q\cdot V_{BC}}{k\cdot T}} - 1 \right]$
• $I_C = \alpha_F \cdot I_F - I_R$
• $I_B = \left( 1 - \alpha_F \right) \cdot I_F + \left( 1 - \alpha_R \right) \cdot I_R$
• $I_E = -I_F + \alpha_R \cdot I_R$

Nun die Transportversion (die sich an gesammelte Ströme richtet):

• $I_{CC} = I_S \cdot \left[ e^{\frac{q\cdot V_{BE}}{k\cdot T}} - 1 \right]$
• $I_{EC} = I_S \cdot \left[ e^{\frac{q\cdot V_{BC}}{k\cdot T}} - 1 \right]$
• $I_C = I_{CC} + \left[ -\frac{1}{\alpha_R} \right] \cdot I_{EC}$
• $I_B = \left[ \frac{1}{\alpha_F} - 1 \right] \cdot I_{CC} + \left[ \frac{1}{\alpha_R} - 1 \right] \cdot I_{EC}$
• $I_E = \left[ -\frac{1}{\alpha_F} \right] \cdot I_{CC} + I_{EC}$

$\pi$$\pi$

• $\frac{I_{CC}}{\beta_F} = \frac{I_S}{\beta_F} \cdot \left[ e^{\frac{q\cdot V_{BE}}{k\cdot T}} - 1 \right]$
• $\frac{I_{EC}}{\beta_R} = \frac{I_S}{\beta_R} \cdot \left[ e^{\frac{q\cdot V_{BC}}{k\cdot T}} - 1 \right]$
• $I_{CT} = I_{CC} - I_{EC}, \rm{(generator \,\, current)}$
• $I_C = \left( I_{CC} - I_{EC} \right) - \frac{I_{EC}}{\beta_R}$
• $I_B = \frac{I_{CC}}{\beta_F} + \frac{I_{EC}}{\beta_R}$
• $I_E = -\frac{I_{CC}}{\beta_F} - \left( I_{CC} - I_{EC} \right)$

$V_{BC}$$\beta$vs I, AC und Variationen mit Umgebungstemperaturen usw.), modifizierte Versionen davon und sogar in die neuesten Modelle. Sie waren noch nicht einmal der ersten Stufe der BJT-Modellierung ausgesetzt. Das ist alles. Das liegt daran, dass Sie für viele (wenn nicht die meisten) Anforderungen das grundlegende BJT EM1-Modell noch weiter vereinfachen und einiges ignorieren und trotzdem durchkommen können, okay.

Vollständige Offenlegung: Die drei oben gezeigten Bilder stammen direkt aus Ian Getreaus "Modeling The Bipolar Transistor", der ursprünglich um 1974 von Ian, einem Mitarbeiter von Tektronix (der zu dieser Zeit über ein "STS" [Halbleitertestsystem] verfügte, geschrieben wurde. Abteilung.) Ich erhielt mein erstes Exemplar des Buches 1979, als ich als Angestellter bei Tektronix anfing. Ian hat sich seitdem die Rechte von Tektronix (2009) gesichert und diese über Lulu erneut veröffentlicht. Es ist also noch heute verfügbar. [Ich habe Ian noch nie getroffen und erhalte auch nichts von ihm für den Verkauf des Buches oder aus einem anderen Grund. Aber ich habe ihm geholfen, es erneut zu veröffentlichen, weil das Buch einzigartig ist und wieder verfügbar sein muss.] Die Hälfte seines Buches ist verschiedenen Techniken gewidmet, die man verwenden kann, um durch Experimente zu extrahieren,